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在固態金屬導體內，有很多可移動的自由電子。雖然這些電子并不束縛於任何特定原子，但都束縛於金屬的晶格內；甚至于在沒有外電場作用下，因為熱能，這些電子仍舊會隨機地移動。但是，在導體內，平均凈電流是零。挑選導線內部任意截面，在任意時間間隔內，從截面一邊移到另一邊的電子數目，等于反方向移過截面的數目。。

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對于未摻雜的本征半導體，導帶中的電子是由它下面的一個能帶（即價帶）中的電子（價電子）躍遷上來而形成的，這種產生電子（同時也產生空穴——半導體的另外一種載流子）的過程，稱為本征激發。在本征激發過程中，電子和空穴是成對產生的，則總是有“電子濃度=空穴濃度”。這實際上就是本征半導體的特征，因此可以說，凡是兩種載流子濃度相等的半導體，就是本征半導體。這就意味著，不僅未摻雜的半導體是本征半導體，就是摻雜的半導體，在一定條件下（例如高溫下）也可以轉變為本征半導體。。

正交化平面波法但是，如果考慮晶體勢Δ()大體相當于離子實對電子的庫侖勢，它在陣點附近的漲落是很大的，如果用平面波來展開布洛赫函數，就必須考慮許多包含各種的項，在計算上是很困難的。。

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